激光粒度儀

　　使用MIE散射原理的激光粒度儀假設(shè)測(cè)量的粒子是標(biāo)準(zhǔn)球體，不能測(cè)量粒子形態(tài)，大部分是離線粒度儀。

　　采用MIE散射原理的激光粒子系統(tǒng)由**開(kāi)發(fā)的集中傅里葉變換光路和**自由擬合數(shù)據(jù)處理軟件組成，可檢測(cè)粒子大小和分布，涵蓋毫米、微米、微米和納米多波段。

　　用于測(cè)試粒子大小和分布的分布系統(tǒng)根據(jù)不同的測(cè)試要求分為濕分布系統(tǒng)、干分布系統(tǒng)和濕干綜合分布系統(tǒng)。

　　散射、衍射是在光線照射到粒子上時(shí)發(fā)生的，其衍射和散射光強(qiáng)度都與粒子的大小有關(guān)。觀察光的強(qiáng)度，應(yīng)用Fraunhofer衍射理論和Mie散射理論，得出粒子直徑分布(激光衍射/散射法)，并用Mie散射理論計(jì)算。當(dāng)燈光進(jìn)入球形粒子時(shí)，會(huì)生成三種類型的燈光。**類是通過(guò)粒子曲面、粒子內(nèi)部和粒子內(nèi)部曲面的反射光。**種類型是通過(guò)粒子內(nèi)部折射的光。第三類是表面的衍射光。這些現(xiàn)象與粒子的大小無(wú)關(guān)，都可以用散射光處理。

　　一般來(lái)說(shuō)，激光粒度儀光散射現(xiàn)象可以通過(guò)Maxwell電磁方程用嚴(yán)格解的Mie散射理論來(lái)解釋。但是實(shí)際使用太復(fù)雜，為了獲得實(shí)際光的強(qiáng)度，可以基于入射波長(zhǎng)和粒子半徑R的關(guān)系，即R小于時(shí)的Rayleigh散射理論。當(dāng)r大于時(shí)，F(xiàn)raunhofer衍射理論。使用上述理論時(shí)，考慮到光的波長(zhǎng)和粒子直徑的關(guān)系，不同領(lǐng)域要使用不同的理論。

　　粒子大小大于波長(zhǎng)時(shí)，由Fraunhofer衍射理論得到的衍射光強(qiáng)與Mie散射理論得到的散射光強(qiáng)度大體一致。因此，可以用Fraunhofer衍射理論作為Mie散射理論的近似值。這時(shí)光散射(衍射)的方向幾乎集中在前方，其強(qiáng)度與粒子直徑的大小有關(guān)，有很大的變化。也就是說(shuō)，它表示粒子直徑的**光強(qiáng)譜，通過(guò)求解粒子的光強(qiáng)分布(散射譜)可以確定粒子直徑。波長(zhǎng)接近粒子直徑時(shí)，不能用Fraunhofer的近似值來(lái)表示散射強(qiáng)度。這時(shí)有必要根據(jù)Mie散射理論進(jìn)一步討論。Mie散射中的散射光強(qiáng)度由入射光波長(zhǎng)、粒子直徑、粒子和介質(zhì)的相對(duì)折射率決定。[1]

　　顆粒圖像儀

　　拍攝粒子照片后，可以對(duì)照片進(jìn)行分析，測(cè)量粒子形態(tài)，從而進(jìn)行現(xiàn)場(chǎng)實(shí)時(shí)在線測(cè)量。

　　粒子圖像計(jì)有靜態(tài)和動(dòng)態(tài)測(cè)試方法。

　　利用靜態(tài)改造的顯微鏡系統(tǒng)，可以在計(jì)算機(jī)屏幕上直觀地反映粒子樣品的圖像，并結(jié)合相關(guān)的計(jì)算機(jī)軟件計(jì)算粒子大小、形狀、總體分布等屬性，并將測(cè)試結(jié)果輸出到報(bào)告中。動(dòng)態(tài)方式具有形態(tài)和粒度分布的雙重分析能力。通過(guò)重新配置新的循環(huán)分布式系統(tǒng)和軟件數(shù)據(jù)處理模塊，解決了靜態(tài)顆粒圖像儀繁瑣的樣品制作、樣品代表不良、粒子粘合等缺陷。

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